Мы рассмотрим \Delta p_{unit}(\Delta t) , решение заданной задачи для варианта постоянного отбора при удельном дебите. Кроме того, мы рассмотрим \Delta P_{DD}(\Delta t), решение заданной задачи для варианта постоянного отбора при удельном дебите q. Решение падения давления:
\Delta P_{DD}(\Delta t) = q\cdot \Delta P_{unit}(\Delta t) |
(6.2.7.2.1) |
Теперь мы рассматриваем последовательность отбора, при эксплуатации с дебитом q от времени 0 до времени отбора t_{p}, а затем закрытое состояние, начиная со времени t_{p}.
Рис. 6.2.7.2.1 −Суперпозиция восстановления давления |
На этапе начальной добычи давление задается так:
p_{DD}(t) = P_{i} - \Delta p_{DD}(t) = P_{i} - q\cdot\Delta p_{unit}(t) |
(6.2.7.2.2) |
По методу суперпозиции изменение давления во время восстановления будет суперпозицией изменений давлений из-за отбора q со времени 0 и нагнетания q, начиная со времени t_{p}. Это будет записано так:
p_{BU}(t_{p}+\Delta t) = P_{i} - \Delta p_{DD}(t_{p}+\Delta t) + \Delta p_{DD}(\Delta t) |
(6.2.7.2.3) |
Возможно, перед началом операции по анализу начальное давление нам не известно, и тогда мы обычно начинаем с изменения давления, наблюдаемого во время остановки, т.е. стартуя с последнего рабочего давления перед закрытием. Изменение давления на восстановлении:
\Delta p_{BU}(\Delta t) = p_{BU}(t_{p}+\Delta t)-p_{DD}(t_{p}) |
(6.2.7.2.4) |
Суперпозиция восстановления давления:
\Delta p_{BU}(\Delta t) = p_{DD}(t_{p}) + \Delta p_{DD}(\Delta t) - \Delta p_{DD}(t_{p}+\Delta t) |
(6.2.7.2.5) |
В связи с тем, что решение падения давления есть возрастающая функция времени, мы немедленно приходим к неравенствам:
\Delta p_{BU}(\Delta t) < \Delta p_{DD}(t_{p}), \qquad \Delta p_{BU}(\Delta t) < \Delta p_{DD}(\Delta t) |
(6.2.7.2.6) |
Первое выражение подтверждает, что отклик давления при КВД будет более плоским чем отклик при КПД, а второе выражение говорит нам, что давление никогда не сможет превысить величину начального давления.
Рис. 6.2.7.2.2 − Суперпозиция восстановления давления. |