||
6.3.3 Статистика шумов

Расчет приливных шумов в зависимости от месторасположения точки наблюдения.

Потенциал приливных эффектов от возмущающего тела представляет собой следующее выражение:

W=G\left( \frac{c}{r} \right)^{3} \left[ \cos^{2}\phi\,\cos^{2}\delta\,\cos 2H + \sin 2\phi\, \sin 2\delta\, \cos H + 3\left( \sin^{2}\phi - \frac{1}{3}\right) \left( \sin^{2}\delta - \frac{1}{3}\right)\right]
(6.3.3.1)

где c – средние расстояние от центра Земли до центра возмущающего тела; r – мгновенное расстояние от центра земли до возмущающего тела; \phi – широта точки наблюдения; \delta – склонение возмущающего тела ; H – часовой угол возмущающего тела.

На небольших временных промежутках величины H и \delta зависят от времени по следующему закону:

H_{\mbox{solar}}=H_{0}(\phi,t_{0})+15 t
(6.3.3.2)
H_{\mbox{lunar}}=H_{0}(\phi,t_{0})+\,\frac{2\pi}{24}\left( 1-\frac{1}{27.3} \right) t
(6.3.3.3)

где время отсчитывается в часах;

\delta_{\mbox{solar}} = 23^{\circ}5' \cos\frac{2\pi}{365}\,t
(6.3.3.4)
\delta_{\mbox{lunar}} = 28^{\circ}45' \cos\frac{2\pi}{27.221}\,t
(6.3.3.5)

где времена t отсчитываются с момента 22 июня для склонения Солнца, и от начала лунного месяца для склонения Луны.

Примеры.


Рис. 6.3.3.1  Моделирование приливных лунно-солнечных колебаний

Рис. 6.3.3.2 – Выделенные приливные лунно-солнечные колебания