Расчет приливных шумов в зависимости от месторасположения точки наблюдения.
Потенциал приливных эффектов от возмущающего тела представляет собой следующее выражение:
W=G\left( \frac{c}{r} \right)^{3} \left[ \cos^{2}\phi\,\cos^{2}\delta\,\cos 2H + \sin 2\phi\, \sin 2\delta\, \cos H + 3\left( \sin^{2}\phi - \frac{1}{3}\right) \left( \sin^{2}\delta - \frac{1}{3}\right)\right] |
(6.3.3.1) |
где c – средние расстояние от центра Земли до центра возмущающего тела; r – мгновенное расстояние от центра земли до возмущающего тела; \phi – широта точки наблюдения; \delta – склонение возмущающего тела ; H – часовой угол возмущающего тела.
На небольших временных промежутках величины H и \delta зависят от времени по следующему закону:
H_{\mbox{solar}}=H_{0}(\phi,t_{0})+15 t |
(6.3.3.2) |
H_{\mbox{lunar}}=H_{0}(\phi,t_{0})+\,\frac{2\pi}{24}\left( 1-\frac{1}{27.3} \right) t |
(6.3.3.3) |
где время отсчитывается в часах;
\delta_{\mbox{solar}} = 23^{\circ}5' \cos\frac{2\pi}{365}\,t |
(6.3.3.4) |
\delta_{\mbox{lunar}} = 28^{\circ}45' \cos\frac{2\pi}{27.221}\,t |
(6.3.3.5) |
где времена t отсчитываются с момента 22 июня для склонения Солнца, и от начала лунного месяца для склонения Луны.
Примеры.
Рис. 6.3.3.1 – Моделирование приливных лунно-солнечных колебаний |
Рис. 6.3.3.2 – Выделенные приливные лунно-солнечные колебания |